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纳米棒 中文

高斯电磁波入射到一个由极细导线(或棒)组成的密集阵列上,棒的间距以及棒直径都远小于波长。在这种情况下,棒阵列无法起到衍射光栅的作用(见“表面等离激元线光栅”模型)。相反,当光沿棒方向发生偏振时,棒阵列就如同一块连续的金属板,而当光垂直于棒方向发生偏振时,棒阵列对于电磁波则几乎是透明的。对于后一种情况,棒之间会发生偶极耦合,从而导致超出照射区域的棒之间也发生电磁激励。

以 Brewster 角入射的高斯光束

本例演示在两个介质的界面上以 Brewster 角入射的高斯光束的偏振属性。模型显示如何使用“电磁波,波束包络”接口和用户定义的相位明细,使用“匹配边界条件”特征在边界上吸收以指定斜角入射的波。

光纤模拟器 中文

光波导的传输速度要比微波波导快,因为光学器件的工作频率比微波高得多,因而使用更高的带宽。单模阶跃折射率光纤用于长距离(甚至横越海洋)通讯,而渐变型多模光纤和阶跃型多模光纤则用于短途通讯,例如在单位、校园以及建筑物内的通讯。

绝大多数的商用光纤类型均设计成一个同心层结构,内层为纤芯,外层为包层。由于纤芯的折射率比包层大,所以导模可以沿光纤传播。

此模型对同心圆介电层状结构的模式执行分析。使用外径及折射率的实部和虚部描述每一层。此模型可用来分析阶跃折射率光纤和渐变光纤。可以使用任意数量的同心圆层。

光子波导的光-应力效应,广义平面应变

光-应力效应会引起不必要的平面光子波导双折射效应。此模型利用平面应变分析和光学模态分析证明了基模产生的分离。本例使用广义平面应变公式引入 z 方向上的变形。

弯曲的阶跃折射率光纤 中文

此模型的第一部分计算由硅玻璃制成的阶跃折射率光纤的模式。
第二部分则分析了一个弯曲到 3 毫米半径的阶跃折射率光纤,研究其传播模式和辐射损耗。模型显示如何找到功率平均模式半径,以及如何用来计算有效模式折射率。

自聚焦 中文

高斯光束投射到 BK-7 光学玻璃上,材料的折射率随强度变化,在光束正中心,折射率最大。由此产生折射率分布,抵消了衍射效应,最终产生聚焦。这就是自聚焦。这是一种高能激光系统中的重要设计。本例演示了三维非线性波的传播。

高斯光束产生二次谐波(波动光学) 中文

当使用非线性光学材料时,可能会产生激光频率倍频的谐波。这个模型演示如何通过瞬态分析来显示非线性材料产生二次谐波。一束 Nd:YAG 激光(波长 1.06 微米)被聚焦在非线性晶体上,使得光束腰在晶体内。

Beam Splitter 中文

A beam splitter is used to split a single beam of light into two. One way of making a splitter is to deposit a thin layer of metal between two glass ...

六边形光栅

一个平面波入射到六边形反射光栅,其中光栅单元包含一个突起的半球。计算了不同波长上不同衍射级的散射系数。

Drude-Lorentz 色散介质的瞬态建模

表面等离激元孔阵列在孔小于波长时仍然具有较大的透射率。这归因于表面等离极化激元的存在,它可以在孔中隧穿电磁能量,即使孔远小于波长时也是如此。

本例旨在作为一个教程,演示如何对分散介质中的全瞬态波动方程建模,其中的极化可以表达为 Drude-Lorentz 谐振项的总和。每个 Drude-Lorentz 极化场使用常微分方程求解,通过电场驱动。

二维几何中包含一个厚度为 1 微米的分散板,其中有一个宽度为 0.5 微米的裂隙。波长为 1 微米。应用周期性边界条件来表征物理上的裂隙阵列。入射波为一个平面波脉冲,波前为平面高斯波型。