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声学与振动 博客文章

使用 COMSOL Multiphysics® 进行微磁仿真

2021年 9月 24日

中国复旦大学的余伟超博士使用 COMSOL Multiphysics® 中的“物理场开发期”创建了一个“微磁模块”,用于执行微磁模拟。

优化扬声器组件的 3 个示例

2021年 6月 3日

无论是在家庭影院系统、健身房还是大型音乐会场地,扬声器都需要达到最佳性能。 一种方法是对其组件进行形状或拓扑优化研究。

模拟跑车侧门和后视镜上的风荷载

2021年 5月 27日

在这篇博文中,我们使用大涡模拟 (LES) 和结构分析来分析高速行驶的跑车的门和侧视镜上的风载荷和气流。

使用 COMSOL 理解地震波的行为

2021年 4月 22日

1906年,发生了加利福尼亚地震。 1908年,有劳森报告。 1910 年,Harry Fielding Reid 提出了弹性回弹理论。 继续深入研究地震学…

仿真助力扬声器开发的 6 个示例

2021年 3月 25日

从用于虚拟现实游戏的耳机到用于助听器的强大换能器,这里有 6 个多物理场仿真示例,用于开发新的和改进的扬声器产品。

一场“安静”的革命:通过仿真分析电动机噪声

2021年 3月 2日

一个多世纪以来,世界在电动机的帮助下不停地运转。当人类社会享受到从电风扇到汽车等由电动机带来的各种好处时,人们可能就会要求这些机器变得更加安静。电动机发出的声音是一种多物理场现象,因为电动机的电磁运作会通过机器和周围的空气传送振动。

通过仿真分析高强度超声聚焦技术在生物组织中的传播

2021年 2月 23日

高强度超声聚焦(High-intensity focused ultrasound,HIFU)是一种用于生物医学领域的非侵入性技术,包括手术、癌症治疗和冲击波碎石术。当施加高强度聚焦超声时,超声波在焦点上耗散实现组织凝结和消融。我们可以通过仿真进一步分析该技术的声学特性和非线性性质。

使用 COMSOL® 模拟多孔介质的声学特性

2021年 1月 14日

今天的客座博主 Kirill Horoshenkov(FREng)是来自英国谢菲尔德大学(University of Sheffield,UK)的声学教授,他讨论了如何使用 COMSOL Multiphysics® 软件和声学模块对多孔介质的声学特性进行建模。 多孔介质的声学特性主要表现在它对入射声波具有极强的吸收和修改能力,入射声波可以与填充材料孔隙的流体相互作用。黏性摩擦、惯性和热耗散效应是造成刚性结构多孔介质声学特性的原因。这些效应由材料的孔隙率和孔隙结构的其他参数控制。尽管对于大多数实际工程问题而言,多孔材料的声学特性并不是直接影响的关键的问题,但是声学特性、孔隙率和结构形态之间的关系却非常重要。 在与能量存储相关的应用中,测量陶瓷隔板的孔隙率和曲折率非常重要,它们控制着多孔隔板吸收的电解质及其导电能力;在与过滤操作相关的应用中,通过定期测量与上述相似的特性,可以确定在有流体流动的情况下膜的渗透性;在制药应用中,通常需要测量平均粒度和压实度,粒度分布以及颗粒混合物吸收的水分量。在化学和化学工程应用中,重要的是要了解材料的内部孔隙表面积,这些表面通过输送催化剂来控制化学反应并将有毒物质转化为化学惰性键。在噪声控制应用中,令人感兴趣的则是预估多孔层吸收声音的能力。 6 参数 Johnson–Champoux–Allard–Lafarge 模型 COMSOL Multiphysics 软件包含一系列可以预测多孔介质声学特性的模型。在以往的应用中,声学模块提供的多孔介质声学功能(图1),使用了其中包含的Johnson-Champoux-Allard-Lafarge(JCAL)模型来进行预测,其结果被广泛引用(截至 2020 年 11 月 15 日,已有超过 2000 多个 Scopus 文摘和引文数据库引用)。 JCAL 模型最初于 1991 年被提出(参考文献1)。它需要 6 个非声学参数来预测材料孔隙中流体复杂的、随频率变化的动态密度: (1) \rho(\omega)=\frac{\rhof \alpha\infty}{\epsilonp} \left[ 1+\frac{\sigma \epsilonp}{i \alpha\infty \rhof \omega} \left( 1+\frac{4i \alpha ^{2}\infty \mu \rhof \omega}{\sigma^2 \Lambda^2 \epsilon^{2}{p}}\right)^{1/2} \right] 及其动态可压缩性 (2) C(\omega) = \frac{\epsilonp}{\gamma P0} \left[\gamma – \frac{\gamma-1}{1-\frac{i \sigma’ \epsilonp}{\rhof \alpha\infty N\textrm{Pr} \omega} \left(1+\frac{4i \alpha^{2}{\infty}\mu \rhof N\textrm{Pr}\omega}{(\sigma’ \Lambda’ \epsilon_p)^2}\right)^{1/2}} \right] 图1 多孔介质声学接口的设置窗口的屏幕截图,显示了 JCAL 模型的 6 个原始参数的设置。 在COMSOL文档和由Matelys […]


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